Gràcies per visitar la Natura. La versió del navegador que utilitzeu té un suport limitat per a CSS. Per obtenir la millor experiència, us recomanem que utilitzeu una versió més recent del navegador (o desactiveu el mode de compatibilitat a Internet Explorer). Al mateix temps, per garantir un suport continuat, mostrarem llocs sense estils ni JavaScript.
Les propietats magnètiques de l'hexaferrita dura SrFe12O19 (SFO) estan controlades per la complexa relació de la seva microestructura, que determina la seva rellevància per a aplicacions d'imants permanents. Seleccioneu un grup de nanopartícules SFO obtingudes per síntesi de combustió espontània sol-gel i realitzeu una caracterització estructural de difracció en pols de raigs X (XRPD) en profunditat mitjançant l'anàlisi del perfil de la línia G(L). La distribució de la mida dels cristal·lits obtinguda revela la dependència òbvia de la mida al llarg de la direcció [001] del mètode de síntesi, donant lloc a la formació de cristal·lits escamosos. A més, es va determinar la mida de les nanopartícules SFO mitjançant l'anàlisi de microscòpia electrònica de transmissió (TEM) i es va estimar el nombre mitjà de cristal·lits a les partícules. Aquests resultats s'han avaluat per il·lustrar la formació d'estats de domini únic per sota del valor crític, i el volum d'activació es deriva de mesures de magnetització dependents del temps, destinades a dilucidar el procés de magnetització inversa de materials magnètics durs.
Els materials magnètics a nanoescala tenen una gran importància científica i tecnològica, perquè les seves propietats magnètiques presenten comportaments significativament diferents en comparació amb la seva mida de volum, la qual cosa aporta noves perspectives i aplicacions1,2,3,4. Entre els materials nanoestructurats, l'hexaferrita de tipus M SrFe12O19 (SFO) s'ha convertit en un candidat atractiu per a aplicacions d'imants permanents5. De fet, en els darrers anys, s'ha fet una gran quantitat de treball de recerca sobre la personalització de materials basats en SFO a escala nanomètrica mitjançant una varietat de mètodes de síntesi i processament per optimitzar la mida, la morfologia i les propietats magnètiques6,7,8. A més, ha rebut una gran atenció en la recerca i desenvolupament de sistemes d'acoblament d'intercanvi9,10. La seva alta anisotropia magnetocristal·lina (K = 0,35 MJ/m3) orientada al llarg de l'eix c de la seva xarxa hexagonal 11,12 és un resultat directe de la complexa correlació entre el magnetisme i l'estructura cristal·lina, els cristal·lits i la mida del gra, la morfologia i la textura. Per tant, controlar les característiques anteriors és la base per complir els requisits específics. La figura 1 il·lustra el típic grup espacial hexagonal P63/mmc de SFO13 i el pla corresponent a la reflexió de l'estudi d'anàlisi del perfil de línia.
Entre les característiques relacionades de la reducció de la mida de les partícules ferromagnètiques, la formació d'un estat de domini únic per sota del valor crític condueix a un augment de l'anisotropia magnètica (a causa d'una proporció més gran de superfície i volum), que condueix a un camp coercitiu14,15. L'àmplia àrea per sota de la dimensió crítica (DC) en materials durs (el valor típic és d'aproximadament 1 µm), i es defineix per l'anomenada mida coherent (DCOH)16: es refereix al mètode de volum més petit per a la desmagnetització en la mida coherent. (DCOH) , Expressat com a volum d'activació (VACT) 14. No obstant això, com es mostra a la figura 2, tot i que la mida del cristall és més petita que la DC, el procés d'inversió pot ser inconsistent. En els components de nanopartícules (NP), el volum crític de reversió depèn de la viscositat magnètica (S) i la seva dependència del camp magnètic proporciona informació important sobre el procés de commutació de la magnetització NP17,18.
A dalt: Diagrama esquemàtic de l'evolució del camp coercitiu amb mida de partícula, que mostra el procés d'inversió de magnetització corresponent (adaptat de 15). SPS, SD i MD representen estat superparamagnètic, domini únic i multidomini, respectivament; DCOH i DC s'utilitzen per al diàmetre de coherència i el diàmetre crític, respectivament. A baix: esbossos de partícules de diferents mides, que mostren el creixement de cristal·lits des d'un monocristal a policristalí.
Tanmateix, a escala nanomètrica, també s'han introduït nous aspectes complexos, com ara la forta interacció magnètica entre partícules, la distribució de la mida, la forma de les partícules, el desordre de la superfície i la direcció de l'eix fàcil de magnetització, tot això fa que l'anàlisi sigui més difícil19, 20 . Aquests elements afecten significativament la distribució de la barrera energètica i mereixen una consideració acurada, afectant així el mode d'inversió de la magnetització. Sobre aquesta base, és especialment important entendre correctament la correlació entre el volum magnètic i l'hexaferrita de tipus M nanoestructurada física SrFe12O19. Per tant, com a sistema model, hem utilitzat un conjunt de SFO preparats mitjançant un mètode sol-gel de baix a dalt i recentment hem dut a terme investigacions. Els resultats anteriors indiquen que la mida dels cristal·lits està en el rang nanomètric i, juntament amb la forma dels cristal·lits, depèn del tractament tèrmic utilitzat. A més, la cristalinitat d'aquestes mostres depèn del mètode de síntesi i es requereix una anàlisi més detallada per aclarir la relació entre els cristal·lits i la mida de les partícules. Per tal de revelar aquesta relació, mitjançant l'anàlisi de microscòpia electrònica de transmissió (TEM) combinada amb el mètode Rietveld i l'anàlisi del perfil de línia d'una alta difracció estadística de raigs X en pols, es van analitzar acuradament els paràmetres de la microestructura del cristall (és a dir, els cristal·lits i la mida de les partícules, la forma). . mode XRPD). La caracterització estructural té com a objectiu determinar les característiques anisòtropes dels nanocristal·lits obtinguts i demostrar la viabilitat de l'anàlisi del perfil de línia com a tècnica robusta per caracteritzar l'ampliació de pics a la gamma nanoescala de materials (ferrita). Es troba que la distribució de la mida del cristal·lit ponderada en volum G (L) depèn fortament de la direcció cristal·logràfica. En aquest treball, mostrem que realment es necessiten tècniques addicionals per extreure amb precisió els paràmetres relacionats amb la mida per descriure amb precisió l'estructura i les característiques magnètiques d'aquestes mostres de pols. També es va estudiar el procés de magnetització inversa per aclarir la relació entre les característiques de l'estructura morfològica i el comportament magnètic.
L'anàlisi de Rietveld de les dades de difracció de raigs X en pols (XRPD) mostra que la mida del cristal·lit al llarg de l'eix c es pot ajustar mitjançant un tractament tèrmic adequat. Mostra específicament que l'ampliació màxima observada a la nostra mostra probablement es degui a la forma del cristal·lit anisotròpic. A més, la coherència entre el diàmetre mitjà analitzat per Rietveld i el diagrama de Williamson-Hall (
Les imatges TEM de camp brillant de (a) SFOA, (b) SFOB i (c) SFOC mostren que estan compostes per partícules amb forma de placa. Les distribucions de mida corresponents es mostren a l'histograma del panell (df).
Com també hem observat en l'anàlisi anterior, els cristal·lits de la mostra de pols real formen un sistema polidispers. Com que el mètode de raigs X és molt sensible al bloc de dispersió coherent, es requereix una anàlisi exhaustiva de les dades de difracció en pols per descriure les nanoestructures fines. Aquí, la mida dels cristal·lits es discuteix mitjançant la caracterització de la funció de distribució de la mida dels cristal·lits ponderada en volum G(L)23, que es pot interpretar com la densitat de probabilitat de trobar cristal·lits de forma i mida suposada, i el seu pes és proporcional a això. Volum, a la mostra analitzada. Amb una forma de cristal·lit prismàtica, es pot calcular la mida mitjana del cristal·lit ponderada en volum (longitud mitjana del costat en les direccions [100], [110] i [001]). Per tant, vam seleccionar les tres mostres de SFO amb diferents mides de partícules en forma de flocs anisotròpics (vegeu la referència 6) per avaluar l'eficàcia d'aquest procediment per obtenir una distribució precisa de la mida de cristal·lit de materials a nanoescala. Per avaluar l'orientació anisotròpica dels cristal·lits de ferrita, es va realitzar una anàlisi de perfil de línia a les dades XRPD dels pics seleccionats. Les mostres SFO provades no contenien una difracció d'ordre superior convenient (pura) del mateix conjunt de plans de cristall, de manera que era impossible separar la contribució d'ampliació de la línia de la mida i la distorsió. Al mateix temps, és més probable que l'ampliació observada de les línies de difracció sigui deguda a l'efecte de la mida, i la forma mitjana del cristal·lit es verifica mitjançant l'anàlisi de diverses línies. La figura 4 compara la funció de distribució de la mida del cristal·lit ponderada en volum G (L) al llarg de la direcció cristal·logràfica definida. La forma típica de distribució de la mida dels cristal·lits és la distribució lognormal. Una característica de totes les distribucions de mida obtingudes és la seva unimodalitat. En la majoria dels casos, aquesta distribució es pot atribuir a algun procés definit de formació de partícules. La diferència entre la mida mitjana calculada del pic seleccionat i el valor extret del refinament de Rietveld es troba dins d'un rang acceptable (tenint en compte que els procediments de calibratge de l'instrument són diferents entre aquests mètodes) i és el mateix que el del conjunt de plans corresponent per Debye La mida mitjana obtinguda és coherent amb l'equació de Scherrer, tal com es mostra a la taula 2. La tendència de la mida mitjana del volum de cristal·lit de les dues tècniques de modelatge diferents és molt similar i la desviació de la mida absoluta és molt petita. Tot i que hi pot haver desacords amb Rietveld, per exemple, en el cas de la reflexió (110) de SFOB, pot estar relacionat amb la determinació correcta del fons a banda i banda de la reflexió seleccionada a una distància d'1 grau 2θ en cadascun. direcció. No obstant això, l'excel·lent acord entre les dues tecnologies confirma la rellevància del mètode. A partir de l'anàlisi de l'ampliació del pic, és obvi que la mida al llarg de [001] té una dependència específica del mètode de síntesi, donant lloc a la formació de cristal·lits escamosos en SFO6,21 sintetitzats per sol-gel. Aquesta característica obre el camí per a l'ús d'aquest mètode per dissenyar nanocristalls amb formes preferents. Com tots sabem, la complexa estructura cristal·lina de SFO (tal com es mostra a la figura 1) és el nucli del comportament ferromagnètic de SFO12, de manera que les característiques de forma i mida es poden ajustar per optimitzar el disseny de la mostra per a aplicacions (com ara permanents). relacionat amb imant). Assenyalem que l'anàlisi de la mida dels cristal·lits és una manera potent de descriure l'anisotropia de les formes de cristal·lits i reforça encara més els resultats obtinguts anteriorment.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) Reflexió seleccionada SFOC (100), (110), (004) distribució de mida de cristal·lit ponderada en volum G (L).
Per tal d'avaluar l'eficàcia del procediment per obtenir la distribució precisa de la mida del cristal·lit dels materials nanopols i aplicar-la a nanoestructures complexes, tal com es mostra a la figura 5, hem verificat que aquest mètode és efectiu en materials nanocomposts (valors nominals). La precisió de la caixa es compon de SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 p/p %). Aquests resultats són totalment coherents amb l'anàlisi de Rietveld (vegeu el títol de la figura 5 per a una comparació), i en comparació amb el sistema monofàsic, els nanocristalls SFO poden destacar una morfologia més semblant a una placa. S'espera que aquests resultats apliquen aquesta anàlisi de perfil de línia a sistemes més complexos en els quals es poden solapar diverses fases cristal·lines diferents sense perdre informació sobre les seves respectives estructures.
La distribució de mida de cristal·lit ponderada en volum G(L) de reflexions seleccionades de SFO ((100), (004)) i CFO (111) en nanocomposites; per comparar, els valors corresponents de l'anàlisi de Rietveld són 70(7), 45(6) i 67(5) nm6.
Com es mostra a la figura 2, la determinació de la mida del domini magnètic i l'estimació correcta del volum físic són la base per descriure aquests sistemes complexos i per a una comprensió clara de la interacció i l'ordre estructural entre les partícules magnètiques. Recentment, s'ha estudiat en detall el comportament magnètic de les mostres de SFO, amb especial atenció al procés d'inversió de la magnetització, per tal d'estudiar el component irreversible de la susceptibilitat magnètica (χirr) (la figura S3 és un exemple de SFOC)6. Per obtenir una comprensió més profunda del mecanisme de reversió de la magnetització en aquest nanosistema basat en ferrita, vam realitzar una mesura de relaxació magnètica en el camp invers (HREV) després de la saturació en una direcció determinada. Considereu \(M\left(t\right)\proptoSln\left(t\right)\) (vegeu la figura 6 i el material suplementari per a més detalls) i després obteniu el volum d'activació (VACT). Com que es pot definir com el volum més petit de material que es pot invertir de manera coherent en un esdeveniment, aquest paràmetre representa el volum "magnètic" implicat en el procés d'inversió. El nostre valor VACT (vegeu la taula S3) correspon a una esfera amb un diàmetre d'aproximadament 30 nm, definit com el diàmetre coherent (DCOH), que descriu el límit superior de la inversió de magnetització del sistema per rotació coherent. Tot i que hi ha una gran diferència en el volum físic de les partícules (SFOA és 10 vegades més gran que SFOC), aquests valors són força constants i petits, la qual cosa indica que el mecanisme de reversió de la magnetització de tots els sistemes segueix sent el mateix (d'acord amb el que afirmem). és el sistema de domini únic) 24 . Al final, VACT té un volum físic molt més petit que l'anàlisi XRPD i TEM (VXRD i VTEM a la taula S3). Per tant, podem concloure que el procés de canvi no només es produeix mitjançant una rotació coherent. Tingueu en compte que els resultats obtinguts mitjançant l'ús de diferents magnetòmetres (figura S4) donen valors de DCOH força similars. En aquest sentit, és molt important definir el diàmetre crític d'una partícula de domini únic (DC) per tal de determinar el procés d'inversió més raonable. Segons la nostra anàlisi (vegeu material suplementari), podem inferir que el VACT obtingut implica un mecanisme de rotació incoherent, perquè el DC (~0,8 µm) està molt lluny del DC (~0,8 µm) de les nostres partícules, és a dir, el formació de parets de domini no és Llavors va rebre un fort suport i va obtenir una configuració de domini únic. Aquest resultat es pot explicar per la formació del domini d'interacció25, 26. Suposem que un sol cristal·lit participa en un domini d'interacció, que s'estén a partícules interconnectades a causa de la microestructura heterogènia d'aquests materials27,28. Tot i que els mètodes de raigs X només són sensibles a la microestructura fina dels dominis (microcristalls), les mesures de relaxació magnètica proporcionen evidències de fenòmens complexos que es poden produir en els SFO nanoestructurats. Per tant, optimitzant la mida nanomètrica dels grans SFO, és possible evitar el canvi al procés d'inversió multidomini, mantenint així l'alta coercitivitat d'aquests materials.
(a) La corba de magnetització depenent del temps de SFOC mesurada a diferents valors HREV de camp invers després de la saturació a -5 T i 300 K (indicada al costat de les dades experimentals) (la magnetització es normalitza segons el pes de la mostra); per a més claredat, l'inserció mostra les dades experimentals del camp de 0,65 T (cercle negre), que té el millor ajust (línia vermella) (la magnetització es normalitza al valor inicial M0 = M(t0)); (b) la viscositat magnètica corresponent (S) és la inversa de SFOC A funció del camp (la línia és una guia per a l'ull); (c) un esquema de mecanisme d'activació amb detalls d'escala de longitud física/magnètica.
En termes generals, la inversió de la magnetització es pot produir mitjançant una sèrie de processos locals, com ara la nucleació de la paret del domini, la propagació i la fixació i desenganxament. En el cas de les partícules de ferrita d'un sol domini, el mecanisme d'activació està mediat per la nucleació i es desencadena per un canvi de magnetització més petit que el volum total d'inversió magnètica (com es mostra a la figura 6c)29.
La bretxa entre el magnetisme crític i el diàmetre físic implica que el mode incoherent és un esdeveniment concomitant de inversió del domini magnètic, que pot ser degut a deshomogeneïtats del material i desnivells de la superfície, que es correlacionen quan la mida de la partícula augmenta 25, donant lloc a una desviació de estat de magnetització uniforme.
Per tant, podem concloure que en aquest sistema, el procés de reversió de la magnetització és molt complicat, i els esforços per reduir la mida a escala nanomètrica tenen un paper clau en la interacció entre la microestructura de la ferrita i el magnetisme. .
Comprendre la complexa relació entre estructura, forma i magnetisme és la base per dissenyar i desenvolupar aplicacions futures. L'anàlisi del perfil de línia del patró XRPD seleccionat de SrFe12O19 va confirmar la forma anisotròpica dels nanocristalls obtinguts pel nostre mètode de síntesi. En combinació amb l'anàlisi TEM, es va demostrar la naturalesa policristalina d'aquesta partícula i, posteriorment, es va confirmar que la mida de l'SFO explorada en aquest treball era inferior al diàmetre crític de domini únic, malgrat l'evidència del creixement de cristal·lits. Sobre aquesta base, proposem un procés de magnetització irreversible basat en la formació d'un domini d'interacció compost per cristal·lits interconnectats. Els nostres resultats demostren l'estreta correlació entre la morfologia de les partícules, l'estructura del cristall i la mida del cristal·lit que existeixen a nivell nanomètric. Aquest estudi pretén aclarir el procés de magnetització inversa dels materials magnètics nanoestructurats durs i determinar el paper de les característiques de la microestructura en el comportament magnètic resultant.
Les mostres es van sintetitzar utilitzant àcid cítric com a agent quelant/combustible segons el mètode de combustió espontània sol-gel, descrit a la referència 6. Les condicions de síntesi es van optimitzar per obtenir tres mides diferents de mostres (SFOA, SFOB, SFOC), que van ser obtingut mitjançant tractaments de recuit adequats a diferents temperatures (1000, 900 i 800 °C, respectivament). La taula S1 resumeix les propietats magnètiques i troba que són relativament similars. El nanocompost SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 p/p% també es va preparar de manera similar.
El patró de difracció es va mesurar mitjançant la radiació CuKα (λ = 1, 5418 Å) al difractòmetre de pols Bruker D8 i l'amplada de la ranura del detector es va establir en 0, 2 mm. Utilitzeu un comptador VANTEC per recollir dades en el rang 2θ de 10-140°. La temperatura durant l'enregistrament de dades es va mantenir a 23 ± 1 °C. La reflexió es mesura mitjançant la tecnologia step-and-scan i la longitud del pas de totes les mostres de prova és de 0,013° (2theta); el valor màxim màxim de la distància de mesura és de -2,5 i + 2,5° (2theta). Per a cada cim, es calculen un total de 106 quants, mentre que per a la cua hi ha uns 3000 quants. Es van seleccionar diversos pics experimentals (separats o parcialment superposats) per a una anàlisi simultània posterior: (100), (110) i (004), que es van produir a l'angle de Bragg proper a l'angle de Bragg de la línia de registre SFO. La intensitat experimental es va corregir pel factor de polarització de Lorentz i es va eliminar el fons amb un canvi lineal suposat. Es va utilitzar l'estàndard NIST LaB6 (NIST 660b) per calibrar l'instrument i l'ampliació espectral. Utilitzeu el mètode de deconvolució LWL (Louer-Weigel-Louboutin) 30,31 per obtenir línies de difracció pures. Aquest mètode s'implementa al programa d'anàlisi de perfils PROFIT-software32. A partir de l'ajust de les dades d'intensitat mesurades de la mostra i de l'estàndard amb la funció pseudo Voigt, s'extreu el contorn de línia correcte corresponent f(x). La funció de distribució de mida G(L) es determina a partir de f(x) seguint el procediment que es presenta a la referència 23. Per a més detalls, consulteu el material suplementari. Com a complement a l'anàlisi del perfil de línia, el programa FULLPROF s'utilitza per realitzar anàlisis de Rietveld sobre dades XRPD (els detalls es poden trobar a Maltoni et al. 6). En resum, en el model de Rietveld, els pics de difracció es descriuen mitjançant la funció pseudo Voigt modificada de Thompson-Cox-Hastings. El refinament de les dades de LeBail es va realitzar amb l'estàndard NIST LaB6 660b per il·lustrar la contribució de l'instrument a l'ampliació del pic. Segons el FWHM calculat (amplada completa a la meitat de la intensitat màxima), es pot utilitzar l'equació Debye-Scherrer per calcular la mida mitjana ponderada en volum del domini cristal·lí de dispersió coherent:
On λ és la longitud d'ona de la radiació de raigs X, K és el factor de forma (0,8-1,2, normalment igual a 0,9) i θ és l'angle de Bragg. Això s'aplica a: la reflexió seleccionada, el conjunt de plans corresponent i tot el patró (10-90°).
A més, es va utilitzar un microscopi Philips CM200 que funcionava a 200 kV i equipat amb un filament LaB6 per a l'anàlisi TEM per obtenir informació sobre la morfologia de les partícules i la distribució de mida.
La mesura de la relaxació de magnetització es realitza mitjançant dos instruments diferents: el sistema de mesura de propietats físiques (PPMS) de Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), equipat amb un imant superconductor de 9 T, i el MicroSense Model 10 VSM amb electroimant. El camp és de 2 T, la mostra està saturada al camp (μ0HMAX:-5 T i 2 T, respectivament per a cada instrument), i després s'aplica el camp invers (HREV) per portar la mostra a l'àrea de commutació (prop de HC). ), i després el La decadència de magnetització es registra en funció del temps durant 60 minuts. La mesura es realitza a 300 K. El volum d'activació corresponent s'avalua en funció dels valors mesurats descrits en el material suplementari.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Magnetic perturbations in nanostructured materials. A la nova nanoestructura magnètica 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. i Nordblad, P. Comportament magnètic col·lectiu. A la nova tendència del magnetisme de nanopartícules, pàgines 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Relaxació magnètica en sistemes de partícules fines. Progress in Chemical Physics, pàgs. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ, etc. La nova estructura i física dels nanoimants (convidat). J. Aplicació Física 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. etc. Revisió temàtica: el progrés i les perspectives de les aplicacions d'imants permanents d'hexaferrita dura. J. Física. D. Sol·licitud de Física (2020).
Maltoni, P. etc. En optimitzar la síntesi i les propietats magnètiques dels nanocristalls SrFe12O19, s'utilitzen nanocomposites magnètics duals com a imants permanents. J. Física. D. Sol·liciteu Physics 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. etc. Aclarir la relació entre la morfologia de les nanopartícules, l'estructura nuclear/magnètica i les propietats magnètiques dels imants SrFe12O19 sinteritzats. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. etc. Optimitzar les propietats magnètiques de materials durs i tous per a la producció d'imants permanents de molla d'intercanvi. J. Física. D. Sol·liciteu Physics 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. etc. Ajustar les propietats magnètiques de les nanoestructures SrFe12O19/CoFe2O4 dur-tou mitjançant l'acoblament composició/fase. J. Física. Química C 125, 5927–5936 (2021).
Maltoni, P. etc. Exploreu l'acoblament magnètic i magnètic de nanocomposites SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4. J. Mag. Mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Ferrites hexagonals: una visió general de la síntesi, el rendiment i l'aplicació de la ceràmica hexaferrita. Edita. alma mater. ciència. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: sistema de visualització 3D per a l'anàlisi electrònica i estructural. J. Applied Process Crystallography 41, 653–658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. & Varvaro, G. Magnetic interaction. Frontiers in Nanocience, pàgs. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. etc. La correlació entre l'estructura mida/domini de nanopartícules de Fe3O4 altament cristal·lines i propietats magnètiques. ciència. Representant 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Materials magnètics i magnètics. (Cambridge University Press, 2001). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. et al. Interacció magnètica en components nanoporosos recoberts de sílice de nanopartícules de CoFe2O4 amb anisotropia magnètica cúbica. Nanotecnologia 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. i Laidler, H. Limitations of magnetic recording-media considerations. J. Mag. Mag. alma mater. 200, 616–633 (1999).
Lavorato, GC, etc. Es milloren la interacció magnètica i la barrera energètica en nanopartícules magnètiques duals nucli/closca. J. Física. Química C 119, 15755–15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Propietats magnètiques de les nanopartícules: més enllà de la influència de la mida de les partícules. Química un euro. J. 15, 7822–7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Millora les propietats magnètiques controlant la morfologia dels nanocristalls SrFe12O19. ciència. Representant 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. i Eliceiri, K. NIH Image to ImageJ: 25 years of image analysis. A. Nat. Mètode 9, 676–682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Suavitat i validesa de la distribució de la mida del cristal·lit en l'anàlisi del perfil de raigs X. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM, etc. Viscositat magnètica i microestructura: dependència de la mida de partícula del volum d'activació. J. Física Aplicada 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. i Laureti, S. en l'enregistrament magnètic d'ultra-alta densitat. (Jenny Stanford Press, 2016). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanoestructures i reversió de magnetització de pel·lícules. J. Aplicació Física 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Evolució del domini d'interacció en un imant Nd2Fe14B amb textura de gra fi. J. Aplicació Física 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. i Liu, JP Enduriment magnètic depenent de la mida en nanopartícules de CoFe2O4: l'efecte de la inclinació de la rotació de la superfície. J. Física. D. Sol·liciteu Physics 53, 504004 (2020).
Hora de publicació: 11-12-2021
